На рис. 32 приведена схема одновибратора с управляемым режимом, обеспечивающая формирование щирины импульса по оптимальной кривой, приведенной на рис. 31 (кривая /). Здесь на базу пускового транзистора Г, подается напряжение прямоугольной формы (от делителя частоты). Через конденсаторы С] н Сг дифферен-

0,4-0,3 0,2

мсек 18

ЬО 0,8 0,6 0,4-

0,2 .0

а

с, с с с' с 0

32,5 65 130 260 520 ЮЧ-О 2080 4160 ги.

Рис. 31. Связь длительности прямоугольных импульсов с частотой следования в музыкальном диапазоне.

Рис. 32. Одновибратор с автоматической регулировкой длительности импульса по частоте следования.

иированные импульсы подаются на базу транзистора Тг, входящею в схему одновибратора Тг-Тз, и осуществляют его запуск в начале каждого периода входного напряжения. От пускового каскада Ti напряжение поступает также в цепь частотного детектора Д1-Дг, создавая заряд иа конденсаторе Ci, потенциал которого зависит от частоты заряжающих импульсов. Напряжение, возникающее иа С .

через фильтр ReCi поступает на нагрузку /?9 и в цепь базы Гг. На низших частотах это напряжение смещения мало, так что одиовибратор вырабатывает импульсы с шириной, определяющейся элементами его схемы (начальная ширина импульса устанавливается путем подбора конденсатора С5). С повышением частоты напряжения смещения на базе Гг по цепи Д2 возрастает и импульс одновибратора суживается. Регулировкой величин Ct, R5 и Ri можно добиться такой зависимости напряжения смещения на базе То от частоты сигна-

8=30°

г 3 Ч 5 6 78 10 12 IB

в = 15 1 2 3 Ч S В 78 1012 18

Рис. 33. Спектры усеченного синусоидального колебания.

ла на входе схемы, при которой зависимость ширины импульса на выходе от частоты наиболее приближается к кривой / рис. 31.

В зависимости от конкретных условий задачи схемы формирования спектра могут существенно различаться. Например, для генераторов с синусоидальной формой напряжения формирование музыкально-содержательного спектра может быть обеспечено простой схемой односторонней отсечки колебаний'. Результат обогащения спектра в этом случае для нескольких частных режимов отсечки иллюстрируется рис 33. Приведенные спектрограммы показывают, что для получения достаточной энергии спектра в области интонационно важных гармоник необходимо обеспечить глубокую отсечку синусоид, характеризующуюся углом отсечки в пределах 15-30°.

Такой вариант спектрального преобразования представляет практический интерес для ЭМИ с генерированием звуковых колебаний в схеме высокочастотных биений (например, для Термен-вокса>).

ряде случаев, особенно относящихся к многоголосным инструментам, помимо схем основного формирования важное значение могут иметь относительно простые схемы коррекции спектра, которые позволяют добиться более точного соответствия его требованиям

1 2 3 1 8 IB

ПИп

. !Da

1 2 3 15 W 20

Рис. 34. Простые схемы коррекции спектра.

интонационной содержательности или яркости. Две такие схемы коррекции показаны на рис. 34. Действие их в основном понятно из приведенных там же форм колебаний (на входе и выходе схем) и спектрограмм выходного сигнала. В случае а применена простая

Высокий Щн

Щн средней высоты

Низкий звук

35. Зависимость оптимальной структугм,! спектра от высоты звука (по регистрам).

дифференцирующая ячейка, обеспечивающая снижение энергии нижайших гармоник, т. е. относительное увеличение энергии более высоких гармоник. В случае б дифференцирующая ячейка дополнена интегрирующей с постоянной времени, примерно на порядок меньшей, чем у дифференцирующей. При этом достигается преобладание