причем амплитуда каждой гармоники обратно пропорциональна ее номеру п. Здесь Сй1=2я/Г - угловая частота меандра.

Через приемник наводки с идеальной прямоугольной частотной характеристикой, настроенный на частоту (Bo> i, пройдет только яесколько соседних высоких гармоник, усиленных в Ко раз и у1{ла-дывающихся в пределы полосы пропускания приемника Дсоо.7=2Дсо.

Средней частоте полосы пропускания соответствует гармоника с номером По=шо/(01, кроме нее будут проходить гармоники с номерами по±2, по±4 и т. д. вплоть до по± (Aw/oi).

1Е

й>

т

J J ± L

J-! J -l-

-lU.

Рис. 2.11. Дискретный спектр меандра

Если приемник имеет прямоугольную частотную характеристику и п-Лсо/сй то можно принять, что все гармоники имеют одинако-2ЕК, 2ЕКоЩ

вую амплитуду жение на выходе приемника будет 2£/С„а>,

-. С учетом этих допущений напря-

[sin со < + sin (ш„ + 2со,) t + sin (со - 2ш,) t +

+ sin (to + 4to,) i -f sin (co - 4co,) t + ... + {w, + Aco) t +

-b sin (tOo - Лш) t].

Применяя к написанным в скобках синусам разложение sin(a±P)=sin а cos p±cos sin р, группируя их попарно и вынося за скобку 2 sin orf, получаем 4£/С„со,

Jtco,

sin co i + cos 2cOif -t- cos 4w,f + r]-cos6tu,f+ ... + cosAcoi. (2.13)

После введения обозначений =coi/ и niu=Aat написаннай в скобках сумма косинусов приводится к виду

Y + cos и + COS 2м -f- cos Зм + ... + cos HjM =

1 , , V у sin (Aw + coQif

tel 2sin-2-

Таким образом, напряжение на выходе приемника будет

2£Д- 0), sin (Дсо + (oQ < . W = --ilHl;-- sin coj. (2.14)

т. е. представляет собой синусоидальное напряжение, частота которого равна средней частоте полосы пропускания приемника наводки, а амплитуда изменяется по закону

2ЕК,<, sin(A(o-f< .)f вых- о) sincoi >

Рассмотрим несколько частных случаев. Если приемник наводки имеет настолько узкую полосу пропускания, что через нее проходит только одна гармоника из спектра наводимого меандра, то Д(о<со1 и ею можно пренебречь в сумме Дсо+ал. Тогда на выходе получается чисто синусоидальное напряжение

<?вь.х= jlf sm<o,t. (2.16)

Если приемник наводки имеет настолько широкую полосу пропускания, что через нее лроходит большое число гармоник спектра, то <й1<Д(о, ею можно пренебречь в сумме Acu-j-wi и

2EKoMt sinAcof b. = --iilsinco f. (2.17)

Ввиду малости углов (oit по сравнению с Aat можно считать, что sinantoiii, тогда выражение (2.17) обращается в

2£/С„ slnAcof ь.х^-;;--i-sinV, (2.18)

аналогичное выражению (2.6), подробно разобранному в § 2.3. Это показывает, что при любом способе анализа случая, когда приемник наводки пропускает весьма широкую полосу частот, результат получается один и тот же - на выходе наблюдаются затухающие серии высокочастотных импульсов (см. рис. 2.6).

Для промежуточных случаев, когда полоса пропускания приемника наводки одного порядка с частотой наводимого меандра,

Период Meafrdpa Г

ис. 2.12 Форма напряжения иа

выходе приемника наведали, пропускающего три гармоники основной частоты наводимого меандра

Рис. 2.13. Форма напряжения на выходе приемника наводки, пропускающего пять гармоник частоты наводимого меандра