- дельность наводимых импульсов x,>4/Afoj, то все наведенные серии импульсов -будут независимыми.

Уменьшение длительности наводимых импульсов ti приводит к тому, что в приемнике с прямоугольной частотной характеристикой затухающая серия импульсов, создаваемая отрицательным скачком,- появляется тогда, когда еще не затухла предыдущая се-

6х

еъых дет.

X--------------н

4 1фейи

Рис. 2.8. Наводка непрерывной последовательности импульсов при

Т1>4/Д/о.7

рйя, вызванная положительным скачком. При Этом происходи'!-суммирование обеих cepjiii с учетом разности фаз составляющих колебаний. Поскольку амплитуда второго импульса серии составляет всего 20% от амплитуды первого импульса, уменьшение длительности наводимых импульсов вплоть до величины Ti=l/Afo,7 (рис. 2.9) мало отражается на суммарной амплитуде, но не на форме результирующего наведенного напряжения.

Похожая картина получается в приемнике с одногорбой коло-колообразной частотной характеристикой при подаче на него реального импульса с закругленными краями. При больших длительностях Ti и Т-Ti наведенные высокочастотные импульсы вида, показанного- на рис. 2.6,6, оказываются независимыми. В этом случае они повторяются через указанные промежутки времени. При малых длительностях подаваемых видеоимпульсов суммирование двух высокочастотных импульсов вида рис. 2.6,6, сдвинутых во времени на величину ti, приводит к резким изменениям формы итогового импульса при незначительных изменениях длительности xi.

0/77 1-80 cfawff

0/77 2-го cfc/w{ff

Oeuff/ome ac/ffacm а/77 раз ос/?/г/ фаз c/7/!8ffe/6 c meefff/г/г/

Рис. 2.9. Наводка импульса при тГ=1/ДРо.7

2.6. Прохождение видеоимпульсов малой скважности через узкополосные радиоприемники и усилители высокой частоты

Когда длительность наводимых импульсов ti и промежутков между ними Т-ti меньше, чем величина, обратная полосе пропускания приемника наводки (1-i)/Afo,i, наведенные затухающие серии импульсов накладываются друг на друга. В этих случаях с помощью интеграла Фурье трудно оценить суммарный результат, даваемый наводкой Непрерывной последовательности прямоуголь-ых импульсов.

! Ла,

Рис. 2.10. Дискретный спектр непрерывной последовательности прямоугольных импульсов

Как известно, разложение в ряд Фурье такой последовательности при разных длительностях Ti и Т-ti дает дискретный спектр вида, показанного на рис. 2.10. При настройке приемника яабодки на различные участки этого спектра получится различное соотношение амплитуд гармоник, лропускаемых приемником, и, следовательно, различная форма напряжения на его выходе. Зависимость этого напряжения от частоты настройки приемника соо, его полосы пропускания Дсоо,7, длительности импульсов наводки Ti и их периода Т приводит к большому числу частных случаев. Для упрощения задачи рассмотрим наводку меандра при ti=7-ti, который характеризуется только периодом Т (рис. 2.11).

Разложение меандра в ряд Фурье без учета постоянной составляющей, которая через приемяик наводки не проходит, содержит нечетные гармоники

- sin coji + -g- sin 3cOii + -g- sin ScOjf

(2.12)