откуда допустимое абсолютное максимальное значение коэффициента усиления по напряжению усилительного лрибора на резонансной частоте fo, необходимое для лолучения заданного коэффициента устойчивости, должно быть равно

(I - Ут) (gn + йю-нт/ )

Ym /i2

А„одоп=-- ( )

Последними двумя уравнениями удобно пользоваться для проверки на устойчивость резонансного усилителя, собранного по любой схеме с усилительными приборами любого типа. Для Этого нужно.сначала рассчитать усилитель: определить коэффициент трансформации т подключения входа усилительного прибора к резонансному контуру; оценить роль проводимости усилительного при--бора gli и собственной резонансной проводимости контура gkoet в формировании необходимой полосы пропускания, если она задана; определить модуль шроводи-мости обратной связи г/12, отношение folfs усилительного прибора и величину абсолютного значения уы ПО табл. 4.4. Только после этого можно, зная Кио, определить по (4.36) коэффициент устойчивости куст или, задавшись этим коэффициентом, определить по (4.37) допустимое значение Kuorou-

В ряде случаев контур, К которому подключается усилительный прибор, должен иметь заданную полосу пропускания Afoj-dafo независимо от величины коэффициента трансформации т. Здесь fo - резонансная частота контура; 4==р/?экв=ё йкв/(йоС -затухание контура; С - полная емкость контура. В этих условиях полная активная проводимость контура без учета обратной связи а1кв=ё'коЕт4-11т2, равная g3VB=2nCAfo.7, должна быть неизменной при любых значениях связи с усилительным элементом т. Заменяя в (4.37) выражение

§11 1 и

получаем уравнение

gKOHT ёэКВ 2 <fo.7

(l-feyCT)2nCAf

которым удобно пользоваться при расчете усилителей -с неизменной полосой пропускания. Очевидно, что постоянство экв при изменении т может быть достигнуто

подбором сопротивления резистора, шунтирующего контур.

В уравнения (4.36) ... (4.38) входит абсолютное значение коэффициента ум, для которого в табл. 4.4 даны два значения - для максимальной положительной или максимальной отрицательной обратной связи. Расчет допустимого коэффициента усиления /С одоп может преследовать две цели. Если необходимо только обеспечить

От .чрибора, m/mcrwiveso

НОН/Л1/Р

Рис. 4.18. Последовательное включение входа усилительного прибора в резонансный контур

заданную удаленность .каскада от самовозбуждения, то следует пользоваться величиной ум для положительной обратной связи. Если же необходимо обеспечить заданную неискаженность и неизменность частотной характеристики при смене и старении усилительных приборов, изменении их режима и регулировании усиления, то следует брать наибольшую величину ум независимо от ее знака. Очевидно, что во втором случае Коэффициент Киодоп может получаться меньшим, чем в первом.

Входная проводимость усилительного прибора gw часто бывает очень велика, особенно в схемах 03 для биполярных транзисторов. В этих случаях вместо трансформатора или автотрансформатора с малым коэффициентом т, который часто бывает конструктивно трудновыполнимым, применяют последовательное включение усилительного прибора в резонансный .контур (рис. 4.18). Различные варианты такого включения подробно разобраны в [30]. В этом случае входящая в (4.35) величина полной проводимости контура при резонансе и при отсутствии обратной связи будет

где p=]/ L/C-волновое сопротивление контура.

Экстремальное приращение проводимости контура, вызванное обратной связью,

в знаменателе этого выражения мы пренебрегли в сумме gii+VMCttoi2 вторым членом, так как схема рис. 4.18 применяется только при больших входных про-водимостях gii.

Подставив последние два выражения в (4.35), получим уравнение

которое отличается от (4.36) только изменением на 180° фазы обратной связи и заменой делителя на й^ве=. = l/p2g-2,j. Здесь £?ве - вносимое в контур дополнительное затухание, вызванное включением в него последовательной проводимости gli.

Таким образом, уравнением (4.36) и выведенными из него уравнениями. (4.37) и (4.38) можно пользоваться для обеих схем связи контура с усилительным прибором с учетом указанных выше замен.

Эти уравнения рекомендуются взамен уравнений, в которые входит с различно обозначенными коэф-

фициентами. Они приводятся в [14, 31, 33, 38] и не соответствуют физике рассматриваемых процессов.

4.9. Связь коэффициента устойчивости с искажением амплитудно-частотных характеристик в резонансных усилителях

На рис. 4.19 показана амплитудно-частотная характеристика одноконтурного усилительного каскада, к контуру которого подключен усилительный прибор, дающий частотно-зависимую обратную связь через проводимость У12. Кривая для случая отсутствия обратной связи kycT=i построена по уравнению

<: /К„.= 1/1/1+

где a=.yfds=2AfIfойэ - обобщенная относительная расстройка.

Эта характеристика симметрична относительно вертикальной оси. При использовании резонансных усилителей и снятия их характеристик линейно изменяется не, величина а или y=flfo-folf, а абсолютное приращение частоты Af. При этом характеристика приобретает