ДВ х8тЛгя

Шеельтя фят^голь-

А„т

О^/оголЛгя, колоиоло-

Рис. 2.4. Частотные характеристики приемника наводки

Рис. 2.5. Спектры на входе и-выходе приемника наводки

де приемника, простирающийся на все частоты от О да со. На среднем графике дана частотная характеристика-приемника, пропускающего без изменения соотношения амплитуд только частоты от Oi,-Аш до шо+Аш и не пропускающего все остальные частоты. На нижнем графике сплошной линией показан спектр на выходе, ограниченный указанными частотами. Этот спектр и подлежит суммированию, выполняемому интегралом (2.5).

При переходе от уравнения (2.4) к (2.5) была опущена фазовая характеристика приемника наводки. Эта характеристика определяет запаздывание сигналов на выходе приемника по отношению к моменту подачи скачка напряжения на его вход, которое нас не интересует. В то же время фазовая характеристика приемника с идеальной частотной характеристикой может быть различной в зависимости от того, каким способом получена эта идеальная, реально не существующая система. Поэтому расчет запаздывания сигналов может быть произведен-только для приемника, выполненного по конкретной схеме, но не для идеального.

Если полоса пропускания приемника или полосового усилителя 2Дш значительно меньше его резонансной (средней) частоты, то с вполне достаточной степенью точности можно считать, что амплитуды синусоидальных напряжений, составляющих спектр в пределах полосы пропускания, не зависят от частоты. Это допущение, показанное горизонтальной штриховой линией на нижнем

а^рафике рис. 2.5, позволяет в уравнении (2.5) заменить <£) в знаменателе на шо и вынести ее за знак интеграла. В результате этого получаем выражение

е.и.= J sinc da>=[C0S(c -Aa>)f-.

- COS (О). + Дш) t] = --- Sin (в/, (2.6)

из которого следует, что выходное напряжение представляет собой синусоидальное колебание с частотой, равной средней частоте полосы пропускания приемника наводки. Амплитуда этого колебания Свых изменяется по закону

Р 2/С„£ sin Ш .

вьи^!--i- >

Для анализа этого выражения представим его в виде

р 2/Со£Асо sinAco K,Ef ., sinAwf .g

вых- дш - Ш * >

где Afo,7 - полная полоса пропускания приемника наводки.

В момент времени =0 величина (sin АшО/Аш=1, поэтому максимальное значение огибающей амплитуд наведенного напряжения на выходе будет равно <рис. 2.6,а)

с течением времени огибающая будет уменьшаться, а через промежуток времени /=г=я/Дш=1/А/о,7 величины sinAco и вых станут равными нулю. За время

--g-- величина sinAQ=l и огибающая снова достигнет максимума, который будет равен

р --F П 919F

вых 3jj -вых макс i i вых макс*

Далее, через время t = 2% выходное напряжение снова упадет до нуля, через время = -2~д^ достигнет максимума, равного (2/57с)£ь, з,=0,127 £ыхмакс и т. д.

вых

\1Ых MW--

0.гГЩых мякс 0,7£%1Х макс

г

Рис. 2.6. Высокочастотные импульсы, вызванные скачком постоянного напряжения на входе приемника:

а - приемник с прямоугольной частотной характеристикой; б - приемник с колоколообразной частотной характеристикой

.Таким образом, на выходе идеального полосового усилителя при подаче на вход его скачка напряжения получается затухающая серия высокочастотных импульсов на несущей частоте шо с длительностью по основанию т=1/Д/о.7 и с максимальной амплитудой, определяемой выражением (2.9).

В импульсной технике принято считать длительность импульсов не по основанию, а на уровне 0,5 от их максимального значения. Это позволяет сравнивать импульсы различной формы по длительности приблизительно равновеликих им по площади прямоугольных импульсов. Аппроксимируя огибающие импульсов рис. 2.6,а треугольниками, получаем, что их длительность, взятая на уровне 0,5 от максимумов огибающей, будет приближенно равна

Tn=l/2Afo.7. (2.10)

Спектр частот, проходящих через приемник с реальной частотной характеристикой, не будет строго ограничен частотами шо+Аш- Частоты, выходящие за пределы полосы пропускания, будут также проходить с постепенным снижением амплитуды по мере удаления от средней частоты. Это приводит к отсутствию четко выраженных минимумов в моменты т, 2т, ..., и, следовательно, к стиранию границ между отдельными импульсами (рис. 2.6,а). Чем больше отличается частотная характеристика