Главная  Сложная РЭА 

1 2 [ 3 ] 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92

Паразитное ударное возбуждение одиночного контура редко приводит к заметной наводке, так как паразитная связь всегда невелика. Оно обычно обнаруживается в многокаскадных приемниках, резонансных и полосовых усилителях, т. е. в сложных системах с большим коэффициентом усиления, достаточным для доведения малых мощностей, получающихся на входе системы, до величин, создающих заметное мешающее действие. В таких системах обычно имеется большое число резонансных контуров, связанных и не связанных друг с другом, которые настраиваются на одну или несколько различных частот.

Ударное возбуждение в такой сложной системе не поддается простейшему анализу свободных колебаний в одиночном контуре. Оно протекает значительно сложнее, и для его анализа удобнее всего пользоваться спектральным методом, сущность которого в изложении, соответствующем теме настоящей книги, заключается в следующем.

На вход приемника наводки поступает от источника наводки скачок напряжения (рис. 2.2,а), который характеризуется величинами е^-О для <0, е^х=Е для >0.

С помощью интеграла Фурье, являющегося распространением ряда Фурье на непериодические функции, уравнение этой кривой может быть представлено в виде

ах = (4+4- ? -Sincodco \ . (2.1)

Это уравнение можно легко проверить по таблицам определенных интегралов. Действительно, по таблицам

\ - sin wtdui = I

/- /2 при f<0,

, It/2 при >0.

Подставляя эти значения в уравнение (2.1), получаем

р/2-£/2 = 0 при <0,

£/2 + £/2 = £ при >0,

что соответствует рис. 2.2,а.

На основании этого уравнения подача на вход приемника наводки скачка постоянного напряжения может 28



быть заменена подачей непрерывного спектра, состоящего из постоянной- составляющей £/2 и суммы синусоидальных напряжений sinco всех частот от <о=0

до ау-оо. Бесконечно малые амплитуды этих напряжений

Лвх((й)сг(й=£ш/п(й (2.2)

обратно пропорциональны частоте (рис. 2.2,6). Уравнение (2.1) позволяет заменить подробный анализ процессов, происходящих в сложной системе при подаче на нее скачка напряжения, анализом прохождения через систему различных частот непрерывного спектра

Приемник наводки является четырехполюсником (рис. 2.3), на вход которого подается скачок постоянного напряжения вида Если, как обычно, приемник не пропускает постоянную составляющую, то этот скачок можно заменить только непрерывным спектром 2. Пройдя через приемник наводки 3, амплитуда напряжения каждой частоты изменится в iCon(tu) раз и фаза -на величину фп((й) рад. Здесь Ко - коэффициент усиления на средней частоте, Лп((й)-частотная и фпОса)-фазовая характеристика приемника наводки. В результате непрерывный спектр на выходе приемника 4 будет состоять из синусоидальных напряжений

4( )sinK-f срп(ш)].


бых

Вых

Рис. 2.3. Спектральный метод анализа ударного возбуждения приемника наводки



бесконечно малые амплитуды которых

ЛыхИ-=4И (2.3)

зависят от частотной характеристики приемника.

Напряжение на выходе приемника наводки 5 получится в результате суммирования всех составляющих Выходного спектра

вых sin К + ?пН d- (?-4)

о

Для определения формы и амплитуды этого мешающего напряжения, являющегося откликом приемника наводки на поступающий на его вход скачок, необходимо вычислить интеграл вида (2.4). Эта задача, сложная для .реальных характеристик приемника или полосового усилителя, весьма просто решается для идеального полосового усилителя с прямоугольной частотной характеристикой. Несмотря на то, что создать приемник с идеальной частотной характеристикой невозможно, рассмотрение его оказывается весьма полезным, так как процессы,-протекающие в реальных резонансных системах, почти аналогичны процессам, протекающим в идеальной системе.

2.3. Ударное возбуждение приемника наводки

На рис. 2.4 показаны реальные и идеальная частот-Т1ые характеристики..Обозначив границы полосы пропускания идеального приемника через (йо±Д(й, получим, что прямоугольная частотная характеристика описывается следующей системой уравнений:

Лп(ю)=0 при (й<:(йо-А(й,

Лп(ю) = 1 при (Оо-Д(й<Сй<СЙО+Дю,

Лп((й)=0 при ю>(йо+А(й.

Учитывая эту систему уравнений, выражение (2.4) п]редставляем в виде

(Оо+Дш

Кс,Е с sincoi , /о г,

е,и.= j -d- (2.5)

(Off-Дш

Физический смысл этого преобразования показан на рис. 2.5. На верхнем графике дан спектр скачка на вхо-




1 2 [ 3 ] 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92